基于太赫兹时域光谱系统和德鲁德模型, 测量并分析了少层石墨烯在600 nm CW红光和两种衬底下的透过率及电导率.结果发现, 高阻硅衬底的石墨烯样品在光场激励下对太赫兹信号的吸收显著增强, 而PET(Polyethylene terephthalate)衬底的石墨烯样品在光场激励下对太赫兹信号的吸收则有微弱减少.相较于无激励光场条件, 在0.5 THz处, 高阻硅衬底石墨烯的电导率提升了7倍, PET衬底石墨烯的电导率下降了23%.同时实验也验证了在太赫兹波段少层石墨烯的电导为各层石墨烯电导的线性叠加.

测量了七种非理想化学计量比的UO2+x（0＜x＜0.66）及UO2和U3O7等理想化学计量比氧化铀的拉曼和红外光谱， 并进行了对比分析， 其中U3O7和U3O8之间UO2+x的分子振动光谱为首次报道。 拉曼光谱结果显示， 随着UO2+x中x值的增加， UO2特征峰中的578和1　150 cm-1峰强度快速减弱， 当x=0.19时， 这两峰基本消失， 可视为准完美萤石晶体结构UO2的标志。 445 cm-1峰强度在减弱的同时变宽并偏移， 当x=0.32时， 该峰已偏移至459 cm-1处， 同时在～630 cm-1出现一弱肩峰， 这与四方相U3O7的特征峰一致。 当x≥0.39时， 459 cm-1峰发生分裂， 在235和754 cm-1处出现新峰并增强， 其特征逐渐与正交相的α-U3O8接近。 但直至x=0.60时， 与α-U3O8相比其333， 397， 483和805 cm-1峰仍不突出。 红外光谱结果显示， 随着UO2+x中x值的增加， UO2位于400～570 cm-1区间的强吸收特征谱带逐渐分裂为～421和～515 cm-1两峰并增强， 同时UO2在～700 cm-1的弱吸收峰逐渐消失， ～645 cm-1处的肩峰逐渐显现， 出现的这三个峰正是U3O7的特征红外吸收峰。 当x≥0.39时， 在744 cm-1出现一强吸收峰并增强， 该峰是α-U3O8的最强特征峰。 但即使x=0.60时， ～645 cm-1峰仍然存在， 同时～515 cm-1峰也未明显分裂成485和535 cm-1峰， 这表明UO2.60仍处于四方相和正交相的过渡阶段。 上述结果表明， 随着x值的增加， UO2+x的晶体结构发生变化， 每次变化均在拉曼和红外光谱中得到体现。 通过对比各特征峰相对强度和位置的变化情况， 可很好区分和表征不同的氧化铀。

采用LSDA(局域自旋密度近似)+U(有效库仑相关能)方法计算研究了PuO2的电子结构和成键特征.计算的平衡体积和半导体带隙分别为0.03875 nm3和0.18 eV,与实验结果符合得很好.能态密度和电子密度的分析表明PuO₂并不是纯粹的离子晶体,Pu5f和O2p轨道杂化形成共价键.计算结果有助于理解PuO2晶体中Pu5f电子的关联效应.

采用FLAPW(全势线性缀加平面波)方法,在广义梯度近似(GGA)、反铁磁(AFM)下研究了δ-钚(001)面的性质.计算得到的表面能系数和功函数分别为0.08 eV/(A)2和3.15 eV,接近其近邻元素α-铀的实验值(0.094 eV/(A)2和3.4～3.9 eV).与体相原子相比,表层原子由于近邻原子数目的减少,5f-5f和5f-6d轨道波函数重叠、杂化几率降低,5f电子定域化特性增强,局部磁矩增大.表层原子向内收缩2.70%,然而,由于表面弛豫能很小,δ-钚(001)面相当稳定.