场景定标是大视场遥感器在轨替代定标的常用方法，具有定标频率高、无需同步测量的优点。冰雪场景通常使用格陵兰冰盖（75°S，123°E）和南极冰盖（73.375°N，40°W）作为目标，由于其海拔较高（通常大于2 km），故受到大气影响较小，能够得到数据质量较好的定标样本。此外，冰雪在可见光范围以内光谱较为平坦，因而比较方便借助于其他定标方法实现波段传递。基于对前人极地场景定标方法的研究，将冰雪场景的地表双向反射分布函数（BRDF）和大气参数代入辐射传输模型之后，对我国高分五号卫星大气气溶胶多角度偏振探测仪（DPC）载荷的在轨辐射响应变化进行测试，得出的结论与沙漠场景和海洋场景的定标结果吻合度较高，且定标结果的离散度更小。所提方法可以对载荷在轨运行期间的探测数据提供长期监测、校正，并有助于业务化应用产品的质量提升。

本文通过对碳化物粉末进行放电等离子烧结(SPS), 成功制备了(Ti0.25Zr0.25Nb0.25Ta0.25)C高熵陶瓷(HECs), 系统研究了HECs的微观结构演变、力学性能和氧化行为。结果表明, 单相HECs的形成温度为1 800 ℃, 低于已报道的HECs烧结温度。1 900 ℃烧结的陶瓷晶粒细小, 平均晶粒尺寸约7.5 μm, 元素分布均匀, 相对密度高达99.2%。1 800 ℃和1 900 ℃烧结的HECs的室温显微硬度值分别为30.9 GPa和33.2 GPa, 断裂韧性值分别为(4.6±0.24) MPa·m1/2和(4.5±0.31) MPa·m1/2, 高于大多数已报道的HECs。原位高温纳米压痕试验结果表明, HECs的硬度随温度的升高而降低, 当温度达到500 ℃时, 1 800 ℃和1 900 ℃烧结的陶瓷硬度分别下降到21.9 GPa和22.2 GPa, 具有突出的高温稳定性。此外, HECs在温度低于500 ℃时无明显氧化, 当温度超过650 ℃时会发生明显氧化, 氧化速率随温度升高而增加。

微米级间距发光二极管（Micro-LED）在材料、器件、工艺和应用场景方面具有诸多独特优势，随着未来显示器件向发光、开关、传感等多功能集成的方向发展，Micro-LED往往需要小电流密度驱动，驱动模式面临着巨大的挑战。为了实现小电流输入对LED发光器件的调控，基于相同的GaN材料和工艺平台，提出一种集发光和调控为一体的新型多功能集成发光三极管（LET）器件。该器件为双极型晶体管和发光二极管的垂直集成结构，通过改变基区电压控制电子运动到发光有源区的数量进而调控器件的发光效果；通过双极型晶体管（BJT）的电流增益效果实现了相同光效的输入电流从毫安级别降到了微安级别，并在一定电压范围内实现了高度线性调控。该LET器件可通过小功率信号进行控制和驱动，有望成为高密度、高集成度智能显示的一种变革性技术。

基于6S大气辐射传输模型和中分辨率成像光谱仪(MODIS)上午星Terra的气溶胶光学厚度数据以及MODIS 双向反射分布函数(BRDF)模型参数产品(MCD43A1),对高分一号(GF-1)卫星宽视场相机(WFV)四个波段的大气层顶辐亮度图像进行大气校正,得到校正后的地表反射率图像。而后基于Brenner梯度算子和中频离散余弦变换两种方法统计校正前后图像的清晰度值,分析计算结果可得大气校正后图像清晰度值高于校正前图像的清晰度值,因此校正后图像的边缘纹理比校正前更清晰;基于阈值分割法原理进行信噪比评价,结果表明校正前后每一波段的信噪比随辐亮度呈递增关系,大气对短波波段的影响较大,而对长波波段的影响较小。

针对现有显著性检测方法存在背景抑制效果差和前景分辨率低的问题,提出一种基于背景抑制和前景更新的显著性检测方法。首先利用MR(manifold ranking)算法计算背景先验图,通过超像素分割算法提取的边缘超像素来构建背景模板,计算出稀疏重构图,点乘运算获得高质量的背景抑制图;同时利用高斯混合模型计算颜色先验图,通过CA(Cellular Automata)模型计算多尺度下的颜色优化图,点乘运算获得高精度的前景更新图;最后在贝叶斯框架下融合背景抑制图和前景更新图获得满足人眼要求的最终显著图。在2个公开数据集上的实验结果表明,本文算法能够获得背景抑制效果明显、前景分辨率高的显著图,并且其准确率、F-measure、平均绝对误差(MAE)等指标均优于其他8种对比算法。

基于散射势理论和弱散射一阶玻恩近似条件,研究了球形亚波长粒子的中心位置偏离和边界条件对散射隐失波光谱密度分布的影响。对散射光的近场分量进行角谱展开,得出了隐失波复振幅的二重积分表达式。利用数值积分方法对角度和径向参量进行积分,得出了隐失波光谱密度与散射体参数之间的关联分布特征。结果显示,在散射体有效半径之内,散射隐失波包含了散射体中心位置和边界条件的特征信息,而该信息将随着传输距离的增大很快消逝。该研究结果有助于复杂空间结构微小粒子的探测和结构反演等。

基于密度泛函理论第一性原理的平面波超软赝势, 采用广义梯度近似及Heyd-Scuseria-Ernzerhof 03 (HSE03)方法对能带及态密度进行修正, 研究了AlN1-xPx(x=0, 0.25, 0.50, 0.75, 1)合金的晶体结构、电子结构和光学性质。结果表明, 随P含量的增加, AlN1-xPx晶格常数呈线性递增趋势, AlN1-xPx(x=0, 0.25, 0.75, 1)属于立方晶系, 而AlN0.50P0.50属于四方晶系。AlN1-xPx带隙随P含量的增加呈先减后增趋势, AlN和AlP是间接带隙半导体, 而AlN1-xPx(x=0.25, 0.50, 0.75)属于直接带隙半导体。P的存在破坏了AlN原本的本征值和简并态, 改变了电子能带结构。随P含量的增加, AlN1-xPx的光学性质曲线向低能区移动, 介电函数虚部的次强峰逐渐消失。AlN1-xPx合金对紫外光具有较强吸收, P的存在拓宽了可见光吸收范围。

基于统计相似理论，利用完全相干所隐含的两点处光场分量间的关系，分别对Wolf和Setl定义下完全相干所对应的偏振特性进行研究。分析完全相干所包含的光场偏振度特性以及偏振部分的偏振态分布特征，并找出光场分量间的线性特性与椭圆率和方位角之间的关联形式，最后进行了模拟仿真实验。结果表明，基于Wolf定义的完全相干，两点处光场的偏振度可以是任意的，但是这两点处的偏振度以及交叉偏振度绝对相等，且两点光场完全偏振部分的偏振态也完全一致；基于Setl定义的完全相干，对应着两点处的光场均是完全偏振的，但是这两点光场的偏振态并不一致，而且它们的椭圆率以及方位角之间并无特定联系。

基于相干偏振统一理论和广义惠更斯-菲涅耳原理,研究了准均匀(QH)光束交叉偏振度(SDCP)在广义大气湍流中传输变化规律,得到光场内不同空间点之间SDCP随距离演化特征.结果显示各点偏振度(DOP)在传输中变化一致的准均匀光源,在受湍流干扰后,不同距离点对之间SDCP变化随间隔大小呈现增大和减小两个趋势,使得在某一距离处,各点对之间交叉偏振度趋于统一值,而当传输距离继续增大时,不同空间点之间交叉偏振度又显示出明显区别.光场相干度以及光强相关性也有明显不同的变化特征.所得结果揭示了光场高阶统计特性变化之间的密切联系.SDCP反映的光强波动相关的物理内涵为自由或大气空间中关联成像或偏振光通信等应用提供了理论基础.

利用近年来发展的描述海洋湍流的空间功率谱函数，结合数值积分的方法计算并绘制了广义惠更斯菲涅耳积分中湍流项的大小随湍流参数变化的曲面图。继而通过魏格纳分布函数和光束二阶矩的定义模拟了部分相干厄米高斯(PCHG)光束的M2因子在海洋湍流中的变化情况，分析了光源参数的选择对于光束传输质量因子的影响。最后通过M2因子矩阵，计算了非旋转对称二维PCHG光束传输质量随旋转角α变化的轨迹图。发现随着传输距离的增大，在接收面上，光斑因x，y方向上模式的不同而造成轨迹图的形状的不同将逐渐消失，趋近于相同的圆形轨迹。